不同周期壁面局部微振動誘導(dǎo)邊界層大渦結(jié)構(gòu)

以平板邊界層流動的Blasius解作為基本流場,利用直接數(shù)值模擬方法求解三維不可壓縮N-S方程,研究了邊界層中單個周期壁面局部微振動誘導(dǎo)大渦結(jié)構(gòu)的過程.計算結(jié)果表明:壁面擾動完成時.周期為7.5,10和12.5誘導(dǎo)大渦結(jié)構(gòu)的初始擾動速度與空間分布稍有差異.若周期為12.5,隨著時間的增加,誘導(dǎo)形成的大渦結(jié)構(gòu)擾動速度幅值不斷增加,高低速條紋結(jié)構(gòu)面積不斷擴(kuò)大;邊界層近壁流向速度剖面存在較大拐點(diǎn),雷諾應(yīng)力明顯大于周期為7.5和10的大渦結(jié)構(gòu).周期為7.5和10的誘導(dǎo)大渦結(jié)構(gòu)較弱.壁面局部微振動可誘導(dǎo)邊界層形成大渦結(jié)構(gòu),演化特性與局部微振動周期密切相關(guān),周期越長,大渦結(jié)構(gòu)強(qiáng)度也越大.

作 者： 曹衛(wèi)東 李躍   作者單位： 江蘇大學(xué)流體機(jī)械工程技術(shù)研究中心,江蘇,鎮(zhèn)江,212013  刊 名： 河海大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版）  ISTIC PKU 英文刊名： JOURNAL OF HOHAI UNIVERSITY(NATURAL SCIENCES)  年，卷(期)： 2010 38(4)  分類號： V211.1  關(guān)鍵詞： 局部振動   周期   邊界層   誘導(dǎo)   大渦結(jié)構(gòu)  

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